'De motu corporum in gyrum'Isaac Newtonc.3,911 wordsThe Newton ProjectFalmer2010Newton Project, University of Sussex
This text is licensed under a Creative Commons Attribution-NonCommercial-NoDerivs 3.0 Unported License.
Late 1684, in Latin, c. 3,938 words, 9pp.9pp.
in Latin
MS Add. 3965.7, ff. 55-62*, Cambridge University Library, Cambridge, UKUKCambridgeCambridge University LibraryPortsmouth CollectionMS Add. 3965.7, ff. 55-62*Late 1684EnglandLatinHolographSciencePhysicsCatalogue information compiled by Rob Iliffe, Peter Spargo & John YoungTagged transcription by Yvonne SantacreuProofed by Robert IliffeCoding reviewed by John YoungCatalogue exported to teiHeader by Michael Hawkins
55
De motu corporum in gyrum.
Def. 1. Vim centripetam appello qua corpus impellitur vel attrahitur versus aliquod punctum quod ut centrum spectatur.
Def 2 Et vim corporis seu corpori insitam qua id conatur perseverare in motu suo secundum lineam rectam.
Hypoth 1 Corpora nec medio impediri nec alijs causis externis qua minus viribus insitæ et centripetæ exquisitæ cedantResistentiam esse ut corporis celeritas et medij densitas conjunctim in proximis novem propositionibus nullam esse, in sequentibus esse ut corporis celeritas et medij densitas conjunctim.
Hypoth 2. Corpus omne sola vi insita uniformiter secundum rectam lineam in infinitum progredi nisi aliquid extrinsecus impedaiat.
Hypoth. 1. Resistentiam in proximis novem propositionibus nullam esse in sequentibus esse ut corporis celeritas et medij densitas conjunctim.
Def 3 Et resistentiam quæ est medij regulariter impedientis.
Hyp. 3. Corpus minibus in dato tempore viribus conjunctis eo ferri quo viribus divisis in temporibus æqualibus successivè. Hyp 4
Theorema 1. Gyrantia omnia radijs ad centrum ductis areas temporibus proportionales describere.
Dividatur tempus in partes æquales, et prima temporis parte describat corpus vi insita rectam AB. Idem secunda temporis parte si nil impediretaa Hyp. 1. rectà pergeret ad C c describens lineam Bc æqualem ipsi AB adeo ut radijs AS, BS, cS ad centrum actis confectæ forent æquales areæ ASB, BSc. Verum ubi corpus venit ad B agat vis centripeta impulsu unico sed magno, faciatque corpus a recta Bc deflectere et pergere in recta BC. Ipsi BS parallela agatur cC occurrens BC in C et completa secunda temporis parte bb Hyp 3b Lem. 1. corpus reperietur in C. Iunge SC et triangulum SBC ob parallelas SB, Cc æquale erit triangulo SBc atquque adeo etiam triangulo SCAB. Simili argumento si vis centripeta successivè agat in C, D, E &c, faciens corpus singulis temporis momentis singulas describere rectas CD, DE, EF &c triangulum SBCD triangulo SBC et SDE ipsi SCD et SEF ipsi SDE æquale erit. Æqualibus igitur temporibus æquales areæ describuntur. Sunto jam hæc triangula numero infinita et infinitè parva, sic, ut singulis temporis momentis singula respondeant triangula, agente vi centripeta sine intermissione, & constabit propositio.
Theorem. 2. Corporibus in circumferentijs circulorum uniformiter gyrantibus vires centripetas esse ut celeritatum sive arcuum simul descriptorum quadrata applicata ad radios circulorum.
Corpora B, b in circumferentijs circulorum BD, bd gyrantia simul describant arcus BD, bd. Sola vi insita describerent tangentes BC, bc his arcubus æquales. Vires centripetæ sunt quæ perpetuò retrahunt corpora de tangentibus ad circumferentias, atqque adeo hæ sunt ad invicem ut spatia ipsis superata CD, cd, id est productis CD, cd ad F et f ut ad sive ut ad . Loquor de spatijs BD, bd minutissimis inqque infinitum diminuendis sic ut pro , scribere liceat AB,Cdcirculorum radios SB, sb. Quo facto constat Propositio.
56Cor 1. Hinc vires centripetæ sunt ut celeritatum quadrata applicata ad radios circulorumCor 2 Et reciprocè ut quadrata temporum periodicorum applicata ad radios.Cor 3 Vnde si quadrata temporum periodicorum sunt ut radij circulorum vires centripetæ sunt æquales. Et vice versaCor 4 Si quadrata temporum periodicorum sunt ut quadrata radiorum vires centripetæ sunt reciprocè ut radij. Et vice versaCor 5 Si quadrata temporum periodicorum sunt ut cubi radiorum vires centripetæ sunt reciprocè ut quadrata radiorum. Et sic deinceps vice versa.Schol. Casus Corollarij quinti obtinet in corporibus cœlestibus. Quadrata temporum periodicorum sunt ut cubi distantiarum a communi centro circum quod volvuntur. Id obtinere in Planetis majoribus circa Solem gyrantibus inque minoribus circa Iovem et Saturnum jam statuunt Astronomi. VTheor. 3. Si corpus P circa centrum S gyrando, describat lineam quamvis curvam APQ, et si tangat recta PR curvam illam in puncto quovis P et ad tangentem ab alio quovis curvæ puncto Q agatur QR distantiæ SP parallela ac demittatur QT perpendicularis ad distantiam SP: dico quod punctis vis centripeta sit reciprocè ut solidum , si modò solidi illius ea semper sumatur quantitas quæ ultimò fit ubi coeunt puncta P et Q.Namqque in figura indefinitè parva QRPT lineola QR dato tempore est ut vis centripeta et data vi utaa Hyp 1a Lem. 2 quadratum temporis atqque adeo neutro dato ut quadratum t vis centripeta et quadratum temporis conjunctim, id est ut vis centripeta semel et area SQP tempori proportiolnalis (seuvel duplum ejus ) bis. Applicetur hujus proportionalitatis pars utraqque ad lineolam QR et fiet unitas ut vis centripeta et conjunctim, hoc est vis centripeta ut reciprocè ut . Q. E. D.Corol. Hinc si detur figura quævis et in ea punctum ad quod vis centripeta dirigitur, inveniri potest lex vis centripetæ quæ corpus in figuræ illius perimetro gyrare faciat. Nimirum computandum est solidum huic vi reciprocè proportionale. Ejus rei dabimus exempla in problematis sequentibus.Prob. 1. Gyrat corpus in circumferentia circuli requiritur lex gravitatisvis centripetæ tendentis ad punctūumaliquod in circumferentia.Esto circuli circumferentia SQPA, centrum gravitatisvis centripetæ S, corpus in circumferentia latum P, locus proximus in quem movebitur Q. Ad SA diametrum et SP demitte perpendicula PK QT et per Q ipsi SP agatur parallelam agaetur LR occurrentem circulo in L et tangenti PR in R, et coeant TQ, PR in Z. Ob similitudinem triangulorum ZQR, ZTP, SPA. Erit RPq (hoc est QRL) ad QTq ut SAq. Ergo . Ducantur hæc æqualia in et punctis P et Q coeuntibus scribatur SP pro RL. Sic fiet . Ergo gravitasvis centripeta reciproce est ut , id est (ob datum SAq) ut quadraton cubus distantiæ SP. Quod erat inveniendum.Schol. Cæterum in hoc casu et similibus concipiendum est quod postquam57 postquam corpus pervenit ad centrum S, id non amplius redibit in orbem sed abibit in tangente. In spirali quæ secat radios omnes in dato angulo vis centripeta tendens ad Spiralis principium est in ratione triplicata distantiæ reciprocè, sed in principio illo recta nulla positione determinata spiralem tangit.Prob 2. Gyrat corpus in Ellipsi veterum: requisitur lex gravitati vis centripetæ tendentis ad centrum Ellipseos.Sunto CA, CB semi–axes Ellipseos, GP, DK diametri conjugatæ, PF, Qt perpendicula ad diametros QV ordinatim applicata ad diametrum GP et QVPR parallelogrammum. His constructis erit (ex Conicis) PVG ad QVq ut PCq ad CDq et QVq ad QTtq ut PCq ad PFqet conjunctis rationibus PVG ad QTtq ut PCqad CDq et PCq ad PFq, id est VG ad ut PCq ad . Scribe QR pro PV aa Per Lem:4.et pro , nec non (punctis P et Q coeuntibus) 2PC pro VG et ductis extremis et medijs in se mutuò, fiet . Est ergo vis centripeta reciprocè ut id est (ob datum ) ut , hoc est directè, ut distantia PC Q. E. I.Prob. 3. Gyrat corpus in ellipsi: requiritur lex gravitatisvis centripetætendentis ad umbilicum Ellipseos.Esto Ellipseos superioris umbilicus S. Agatur SP secans Ellipseos diametrum DK in E. Patet EP æqualem esse semi–axi majori AC eò, quod actâ ab altero Ellipseos umbilico H linea HI ipsi EC parallela, ob æquales CS, CH æquentur ES, EI, adeo ut EP semisumma sit ipsarum PS, PI id est (ob parallelas HI, PR & æquales angulos æquales IPR, HPZ) ipsarum PS, PH quæ conjunctim axem totum 2AC adæquant. Ad SP demittatur perpendicularis QT. Et Ellipseos latere recto principali (seu ) dicto L, erit ad ut QR ad PV id est ut PE (seu AC) ad PC. et ad GVP ut L ad GV et GVP ad QVq ut CPq ad CDq et QVq ad QXq puta ut M ad N et QXq ad QTq ut EPq ad PFq id est ut CAq ad PFq sive aa Per Lem. 4. ut CDq ad CBq. et conjunctis his omnibus rationibus, ad QTq ut AC ad ad ad ad ad CBq, id est ut (seu ) ad ad ad N, sive ut 2PC ad ad N. Sed punctis Q et P coeuntibus rationes 2PC ad GV et M ad N fiunt æqualitatis: Ergo et ex his composita ratio ad QTq. Ducatur pars utraque in et fiet . Ergo gravitasvis centripeta reciprocè est ut id est in ratione duplicata distantiæ SP. Q. E. I.Cor Punctis P et Q coeuSchol. Gyrant ergo Planetæ majores in ellipsibus habentibus umbilicum in centro solis, et radijs ad Solem ductis describunt areas temporibus proportionales, omninò ut supposuit Keplerus. Et harum Ellipseon latera recta sunt , existentibus figuris QTPR punctis P et Q spatio quàm minimo et quasi infinitè parvo distantibus.Theorem. 4Theorem. 4 Posito quod vis centripeta sit reciprocè proportionalis quadrato distantiæ a centro, quadrata temporum periodicorum in Ellipsibus sunt ut cubi transversorum axium.Sunto Ellipseos umbilici S, H centrum C,axis transversus AB, tangens ad verticem PRaxis alter RPD latus rectum L, umbilicus alteruter S. Centro S radio intervallo SP describatur circulus PMD. Et eodem tempore describant corpora duo gyrantia arcum Ellipticum PQ et circulorem PM, vi centripeta ad umbilicum S tendente. Ipsis P Ellipsis et circulum tangant PR, PN in puncto P. Ipsi PS agantur parallelæ QR, MN tangentibus occurrentes in R et N. Sint autem figuræ PQR, TVPMN indefinitè parvæ sic ut (per schol. Theorem Prob. 3) fiat et . Ob communem a centro S distantiam SP et inde æquales vires centripetas sunt MN et QR æquales. Ergo QTq ad MVq est ut L ad 2SP, et QT ad MV ut medium proportionale inter L et 2SP seu PD ad 2SP. Hoc est area SPQ ad aream SPM ut area tota Ellipseos ad aream totam circuli. Sed partes arearum singulis momentis genitæ sunt ut areæ SPQ et SPM atque adeo ut areæ totæ et proinde per numerum momentorum multiplicatæ simul evadent totis æquales. Revolutiones igitur eodem tempore in ellipsibus perficiuntur ac in circulis quorum diametri sunt axibus transversis Ellipseon æquales. Sed (per PropCor. 5 Theor 2) quadrata temporum periodicorum in circulis sunt ut cubi diametrorum. Ergo et in Ellipsibus. Q. E. D.Schol. Hinc in Systemate cœlesti ex temporibus periodicis Planetarum innotescunt proportiones transversorum axium Orbitarum. Axem unum licebit assumere. Inde dabuntur cæteri. Datis autem axibus determinabuntur Orbitæ in hunc modum. Sit S locus Solis seu Ellipseos umbilicus unus A, B, C, D loca Planetæ observatione inventa et Q axis transversus Ellipseos. Centro A radio describatur circulus FG et erit ellipseos umbilicus alter in in hujus circumferentia. Centris B, C, D, &c intervallis , , &c describantur itidem alij quotcunque circuli & erit umbilicus ille alter in omnium circumferentijs atque adeo in omniūumintersectione communi F. Si intersectiones omnes non coincidunt, sumendum erit punctum medium pro umbilico. Praxis hujus commoditas est quod ad unam conclusionem eliciendam adhiberi possint et inter se expeditè comparari observationes quamplurimæ. Planetæ autem loca singula A, B, C, D &c ex binis observationibus, cognito Telluris orbe magno invenire docuit Halleus. Si orbis illa magnus nondum satis exactè determinatus habetur, ex eo propè cognito, determinabitur orbita Planetæ alicujus puta Marteis propius. Deinde ex orbita MartisPlanetæ59 Planetæ per eandem methodum determinabitur orbita telluris adhuc propius: Tum ex orbita Telluris determinabitur orbita Planetæ multò exactiùs quam priùs: Et sic per vices donec circulorum intersectiones in f umbilico orbitæ utriusque exactè satis conveniant.Hac methodo determinare licet orbitas Telluris, Martis, Iovis et Saturni, Orbitas autem Veneris et Mercurij sic. Observationibus in maxima Planetarum a Sole digressione factis, habentur Orbitarum tangentes. Ad ejusmodis tangentem KL demittatur a Sole perpendiculum SL centroque L et intervallo dimijidij axis Ellipseos describatur circulus KM. Erit centrum Ellipseos in hujus circumferentia, adeoque descriptis hujusmodi pluribus circulis reperietur in omnium intersectione. Tm,cCognitis tandem orbitarum dimensionibus, longitudines horum Planetarum postmodum exactiùs ex transitu suo per discum Solis determinabuntur.Prob 4 Posito quod vis centripeta sit reciprocè proportionalis quadrato distantiæ a centro, et cognita vis illius quantitate; requisitur Ellipsis quam corpus describet de loco dato cum data celeritate secundum datam rectam emissum.Vis centripeta tendens ad punctum S ea sit quæ corpus ω in circulo πχ centro S intervallo quovis Sω descripto gyrare faciat. De loco P secundum lineam PR emittatur corpus P ea celeritate quæ sit ad celeritatem uniformen corporis ω ut recta quævis PR ad rectam quamvis ωρ et mox inde cogente vi centripeta deflectat in Ellipsin PQ. Hanc igitur recta PR tanget in P. Tangat itidem recta πρ circulum in ωsitque PR ad ωρ ut prima celeritas corporis emissi P ad uniformem celeritatem corporis ω. Ipsis SP et Sω parallelæ agantur RQ et ρχ hæc circulo in χ illa Ellipsi in Q occurrens, et a Q et χad SP et ρω demittantur perpendicula QT et χτ. Est RQ ad ρχ ut vis centripeta in P ad vim centripetam in ω id est ut Sωquad. ad SPquad., adeoque datur illa ratio. Datur etiam ratio QT ad RP et ratio RP ad ρω seu χτ et inde composita ratio QT ad χτ. De hac ratione duplicata auferatúrauferatur ratio data QR ad χρ et dabitur ratio manebit data ratio ad , id est (per Schol. Prob. 3) ratio lateris recti Elad latus transversum Ellipseos ad diametrum circuli. Datur adeoquedDatur igiturrlatus rectum Ellipseos. Sit istud L. Datur præterea Ellipseos umbilicus S. Anguli RPS complementūumad duos rectos fiat angulus RPH et dabitur positione linea PH in qua umbilicus alter H locatur. Demisso ad PH perpendiculo SK et erecto semiaxe minore BC est . Addantur utrobiqueet fiet , seu ad PH ut60 ut ad L. Vnde datur ubmbilicus alter H. Datis autem umbilicis una cum axe transverso , datur Ellipsis. Q. E.I.Hæc ita se habent ubi figura Ellipsis est. Fieri enim potest ut corpus moveat in Parabola vel Hyperbola. Nimirum si tanta est corporis celeritas ut sit L latus rectum L æquale , Figura erit Parabola umbilicum habens in puncto S et diametros omnes parallelas lineæ PH. Sin corpus majori adhuc celeritate emittitur movebitur id in Hyperbola habente umbilicum unum in puncto S alterum in puncto H sumpto ad contrarias partes puncti P et axem transversum æqualem differentiæ inter lineamrūum PS et PH.Schol. Iam verò beneficio hujus Problematis soluti, PlaConmetarum orbitas definire concessum est, et inde revolutionum tempora, et ex orbitarum magnitudine, excentricitate, Aphelijs, inclinationibus ad planum Eclipticæ et nodis inter se collatis cognoscere an idem Cometa ad nos sæpius redeat. Nimirum ex quator observationibus locorum Cometæ, juxta Hypothesin quod Cometa movetur uniformiter in linea recta, determinanda est ejus via rectilinea. Sit ea APBD, sintque A, P, B, D loca cometæ in via illa temporibus observationum, et S locus solis. Ea celeritate qua Cometa uniformiter percurrit rectam AD finge ipsum emitti de locorum suorum aliquo P et vi centripeta mox correptum deflectere in Ellipsi a recto tramite in Ellipsin et abire in Ellipsi Pbda. Hæc Ellipsis determinanda est ut in superiore Problemate. In ea sunto a, P, b, d loca cCometæ temporibus observationum. Cognoscantur horum locorum e terræ longitudines et latitudines. Quanto majores vel minores sunt his longitudines et latitudines observatæ tantò majores vel minores observatis sumantur longitudines et latitudines novæ. Ex his novis inveniatur denuò via rectilinea cometæ et inde via Elliptica ut priùs. Et loca quatuor nova in via Elliptica prioribus erroribus aucta vel diminuta jam congruent cum observationibus exactè satis. Aut si fortè errores etiamnum sensibiles manserint potest opus totum repeti. Et nè computa Astronomos molestè habeant suffecerit hæc omnia per praxin Geometricamdescriptionem linearumdeterminare.Sed areas aSP, PSb, bSd temporibus proportionales assignare difficile est. Super Ellipseos axe majore EG describatur semicirculus EHG. Sumatur angulus ECH tempori proportionalis. Agatur SH eiqueparallela CK circulo occurrens in K. Iungatur HK et circuli segmento HKM61 HKM (per tabulam segmentorum vel secus) æquale fiat triangulum SKN. Ad EG demitte perpendiculum NQ, et in eo cape PQ ad NQ ut Ellipseos axis minor ad axem majorem et erit punctum P in Ellipsi atque acta recta SP abscindetur area Ellipseos EPS tempori proportionalis. Namque area HSNM triangulo SNK aucta et huic æquali segmento HKM diminuta fit triangulo HSK id est triangulo HSC æquale. Hæc æqualia adde areæ ESH, fient areæ æquales EHNS et EHC. Cùm igitur Sector EHC tempori proportionalis sit et area EPS areæ EHNS, erit etiam area EP tempori proportionalis.Prob. 5. Posito quod gravitasvis centripeta sit reciprocè proportionalis dis quadrato distantiæ a centro terræ, spatia definire quæ graviacorpus rectacadendo datis temporibus describuntit.Si gravecorpus non cadit perpendiculariter describet id Ellipsin puta APB cujus umbilicus inferior puta S congruet cum centro terræ. Id ex jam demonstratis constat. Super ellipseos axe majore AB describatur semicirculus ADB et per gravecorpus decidens cadet transeat recta DPC perpendicularis ad axem, actisque DS, PS, erit area ASD areæ ASP atque adeò etiam tempori proportionalis. Manente axe AB minuatur perpetuò latitudo Ellipseos, et semper manebit area ASPD tempori proportionalis. Minuatur axeslatitudo illa in infinitum et Orbita APB jam coincidente cum axe AB et umbilico S cum axis termino B descendet gravecorpus in recta AC et area ABD evadet tempori proportionalis. Definietur itaque spatium AC quod gravecorpus de loco A perpendiculariter cadendo tempore dato describit si modò tempori proportionalis capiatur area ABD et a puncto D ad rectam AB demittatur perpendicularis DC. Q. E. F.Schol. Proiore Problemate definiuntur motus gravium projectilium, in aere nostro hacce motus gravium perpendiculariter cadentium positesex Hypothesi quod gravitas reciprocè porportionalis sit quadrato distantiæ a centro terræ quodque medium aeris nihil resistat. Sequentibus consideratur resistentia medij similaris et gravitas uniformis consideratur. Namprimùm absque gravitate dein cum gravitateNam gravitas est species unavis centripetæ.species una est gravitas.Prob. 6 Corporis sola vi insita per medium similare resistens delati motum definire.Asymptotis rectangulis ADC, CH describatur Hyperbola secans perpendicula AB, DG in B, G. Exponatur tum corporis celeritas tum resistentia medij ipso motus initio per lineam datam quamvis datamAC elapso tempore aliquo per lineam DC et tempus exponi potest per aream ABGD atque spatium eo tempore descriptum per: lineam AD. Nam celeritati proportionalis est resistentia medij et resistentiæ proportionale est decrementum celeritatis, hoc est, si tempus in partes æquales dividatur, celeritates ipsarum initijs sunt differentijs suis proportionales. Decrescit ergo celeritas in aa Lem proportione Geometrica dum tempus crescit in Arithmetica. Sed tale est decrementum lineæ DC et incrementum areæ ABGD, ut notum est. Ergo tempus per aream et celeritas per lineam illam rectè exponitur. Q. E. D. Porrò celeritati atqueadeo decremento celeritatis proportionale est incrementum spatij descripti sed et decremento lineæ DC proportionale est incrementum lineæ AD. Ergo incrementum spatij per incrementum lineæ AD, atque adeo spatium ipsum per lineam62 lineam illam rectè exponitur. Q. E. D.Prob 7. Posita uniformi vi centripeta, motum corporis in medio similari rectà ascendentis ac descendentis exponeredefinire.Corpore ascendente exponatur vis centripeta per datum quodvis rectangulum BC et resistentia medij initio ascensus per rectangulum BD sumptum ad contrarias partes. Asymptotis rectangulis AC, CH, secans per punctum B describatur Hyperbola secans perpendicula DE, de in G, g et corpus ascendendo tempore DGgd describet spatium EGge, tempore DGBA spatium ascensus totius EGB, tempore AB2G2D spatium descensus BE2G atque tempore 2D2G2g2d spatium descensus 2GEe2g: Et celeritas corporis resistentiæ medij proportionalis, erit in horum temporum periodis BADE BAde, nihil BA2DE BA2de, atque maxima celeritas quàm corpus descendendo potest acquirere erit BC. B ABED, ABed, nulla, ABE2D, ABe2d; atque maxima celeritas quam corpus descendendo potest acquirere erit BC.Resolvatur enim parallelogrammumrectangulum AH in rectangula innuminnumera Ak, Kl, Lm, Mn &c quæ sint ut incrementa celeritatum æqualibus totidem temporibus facta et erunt Ak, Al, Am, An &c ut celeritates totæ atque adeo aa Hyp ut resistentiæ medij in fine singulorum temporum æqualium. Fiat AC ad AK, vel ABHC ad ABkK ut vis centripeta ad resistentiam in fine temporis primi et erunt ABHC, KkHC, LlHC, NnHC &c ut vires absolutæ quibus corpus urgetur atque adeo ut incrementa celeritatum, id est ut rectangula Ak, Kl, Lm, Mn &c & bb Lem.proinde in progressione geometrica. Quare si rectæ Kk, Ll, Mm, Nn productæ occurrant Hyperbolæ in κ, λ, μ, ν&cerunt areæ ABκK,KκλL, LλμM, MμνN &c æquales, adeoque tum temporibus æqualibus tum viribus centripetis semper æqualibus analogæ. Subducantur rectangula Ak, Kl, Lm, Mn &c viribus absolutis analoga et relinquentur areæ Bkκ, kκλl, lλμm, mμνn &c resistentijs medij in fine singulorum temporum, hoc est celeritatibus atque adeo descriptis spatijs analogæ. Sumantur analogarum summæ et erunt areæ Bkκ, Blλ, Bmμ, Bnν &c spatijs totis descriptis analogæ, nec non areæ ABκK, ABλL, ABμM, ABνN &c temporibus. Q. E. D.Corpus igitur inter descendendum tempore quovis ABλL describit spatium Blλ et tempore LλμνMN spatium λlνNλlnν Q. E. D. Et similis est demonstratio motus expositi in ascensu. Q. E. D.Schol. Beneficio duorum novissimorum problematum innotescunt motus projectilium in aëre nostro, ex hypothesi quod aer iste similaris sit quodque gravitas uniformiter & secundum lineas parallelas agat. Nam si motus omnis obliquus corporis projecti distinguatur in duos, unum ascensus vel descensus alterum progressus horizontalis: motus posterior determinabitur per Problema sextum, prior per septimum ut fit in hoc diagrammate.Ex loco quovis D ejaculetur corpus secundum lineam quamvis rectam DP, sitque& per longitudinem DP exponatur celeritas per corporisejusdemceleritas sub initio motus. A puncto P ad lineam horizontalem DC demittatur62* demittatur perpendiculum PC,.Adut et ad DP erigaturperpendiculum Cg, ad quod sit DA ut est resistentia medij ipso motus initio ad vim gravitatis. Erigatur perpendiculum AB cujusvis longitudinis et completis parallelogrammis DABE, CABH, per punctum B asymptotis DC CP describatur Hyperbola secans DE in G. Capiatur linea N ad EG ut est DC ad CP et ad rectæ DC punctum quodvis R erecto perpendiculo RtT quod occurrat Hyperbolæ in T et rectæ EH in t, in eo cape et projectile tempore DRTBG perveniet ad punctum r, describens curvam lineam DarFK quam punctum r semper tangit, perveniens autem ad maximam altitudinem a in in perpendiculo AB, deinde incidens in lineam horizontalem DC ad F ubi areæ DFsE, DFSBG æquantur et postea semper appropinquans Asymptoton PCL. Estque celeritas ejus in puncto quovis r ut curvæ tangens rL.Si proportio resistentiæ aeris ad vim gravitatis nondum innotescit: cognoscantur (ex observatione aliqua) anguli ADP, AFr in quibus curva DarFK secat lineam horizontalem DC. Super DF constituatur rectangulum DFsE altitudinis cujusvis, ac describatur Hyperbola rectangula ea lege ut ejus una Asymptotos sit DF, ut areæ DFsE, DFSBG æquentur et ut sS sit ad EG sicut tangens anguli AFr ad tangentem anguli ADP. Ab hujus Hyperbolæ centro C ad rectam DP demitte perpendiculum cI ut et a puncto B ubi ea secat rectam Es, ad rectam DC perpendiculum BA, et habebitur proportio quæsita DA ad CI, quæ est resistentiæ medij ipso motus initio ad in gravitatem projectilis. Quæ omnia ex prædemonstratis facilè eruuntur. Sunt et alij modi inveniendi resistentiam aeris quos lubens prætereo. Postquam autem inventa h est hæc resistentia in uno casu, capienda est ea in alijs quibusvis ut corporis celeritas et superficies sphærica conjunctim, (Nam projectile sphæricum esse passim suppono;) vis autem gravitatis innotescit ex pondere. Sic habebitur semper proportio resistentiæ ad gravitatem seu lineæ DA ad lineam CI. Hac proportione et angulo ADP determinatur specie figura DarFKLP: et capiendo longitudinem DP proportionalem celeritati projectilis in loco D determinatur eadem magnitudine sic ut altitudo Aa al maximæ altitudini projectilis et longitudo DF longitudini inter horizontali inter ascensum et casum projectilis semper sit proportionalis, atque adeò ex longitudine DF in agro semel emen mensurata semper determinet tum agro tum longitudinem illam DF tum alias omnes dimensiones figuræ DarFK quam projectile describit in agro. Sed in colligendis hisce dimensionibus usurpandi sunt logarithmi pro area Hyperbolica DRTBG.Eadem ratione determinantur etiam motus corporum gravitate vel levitate & vi quacunque simul et semel impressa moventium in aqua